Libellé du flux magnétique. La nature du magnétisme : flux magnétique, définition, propriétés, caractéristiques générales

Le flux du vecteur d'induction magnétique B à travers n'importe quelle surface. Le flux magnétique à travers une petite zone dS, dans laquelle le vecteur B est inchangé, est égal à dФ = ВndS, où Bn est la projection du vecteur sur la normale à la zone dS. Flux magnétique Ф à travers la finale ... ... Grand Dictionnaire encyclopédique

FLUX MAGNÉTIQUE- (flux d'induction magnétique), flux Ф du vecteur magnétique. induction B à c.l. surface. M. p. dФ à travers une petite zone dS, dans laquelle le vecteur B peut être considéré comme inchangé, est exprimé par le produit de la taille de la zone et de la projection Bn du vecteur sur ... ... Encyclopédie physique

Flux magnétique- Une valeur scalaire égale au flux d'induction magnétique. [GOST R 52002 2003] flux magnétique Le flux d'induction magnétique à travers une surface perpendiculaire au champ magnétique, défini comme le produit de l'induction magnétique en un point donné et la zone ... ... Manuel du traducteur technique

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FLUX MAGNÉTIQUE- flux Ф du vecteur d'induction magnétique (voir (5)) В à travers la surface S, normale au vecteur В dans un champ magnétique uniforme. L'unité de flux magnétique en SI (voir) ... Grande Encyclopédie Polytechnique

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Flux magnétique- une quantité scalaire égale au flux d'induction magnétique... Source : ELEKTROTEHNIKA. TERMES ET DÉFINITIONS DES CONCEPTS DE BASE. GOST R 52002 2003 (approuvé par le décret de la norme d'État de la Fédération de Russie du 01/09/2003 N 3 st) ... Terminologie officielle

Flux magnétique- le flux du vecteur d'induction magnétique B à travers toute surface. Le flux magnétique à travers une petite zone dS, dans laquelle le vecteur B est inchangé, est égal à dФ = BndS, où Bn est la projection du vecteur sur la normale à la zone dS. Flux magnétique Ф à travers la finale ... ... Dictionnaire encyclopédique

Flux magnétique- , flux d'induction magnétique flux du vecteur d'induction magnétique à travers toute surface. Pour une surface fermée, le flux magnétique total est nul, ce qui reflète la nature solénoïde du champ magnétique, c'est-à-dire l'absence dans la nature de ... Dictionnaire encyclopédique de la métallurgie

Flux magnétique- 12. Flux magnétique Flux d'induction magnétique Source : GOST 19880 74 : Génie électrique. Concepts de base. Termes et définitions document original 12 magnétique sur ... Dictionnaire-ouvrage de référence des termes de la documentation normative et technique

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Moment dipolaire électrique
Charge électrique
induction électrique
Champ électrique
potentiel électrostatique

magnétostatique
Loi Biot-Savart-Laplace loi d'Ampère Moment magnétique Un champ magnétique Flux magnétique Induction magnétique

Électrodynamique
potentiel vecteur Dipôle Potentiels de Lienar - Wiechert Force de Lorentz Courant de polarisation Induction unipolaire Les équations de Maxwell Électricité Force électromotrice Induction électromagnétique Un rayonnement électromagnétique Champ électromagnétique

Circuit électrique
Loi d'Ohm Les lois de Kirchhoff Inductance guide d'ondes radio Résonateur Capacité électrique conductivité électrique Résistance électrique Impédance électrique

Scientifiques notables
Henri Cavendish Michael Faraday Nicolas Tesla André-Marie Ampère Gustave Robert Kirchhoff James Clerk (Clark) Maxwell Henri Rudolf Hertz Albert Abraham Michelson Robert Andrew Milliken

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Flux magnétique - quantité physique, égal au produit module du vecteur d'induction magnétique $\vec B$ à l'aire S et au cosinus de l'angle α entre vecteurs $\vec B$ et normale $\mathbf(n)$ . Couler $\Phi_B$ en tant qu'intégrale du vecteur d'induction magnétique $\vec B$ à travers la surface d'extrémité S est défini par l'intégrale sur la surface :

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Dans ce cas, l'élément vectoriel d S superficie S défini comme

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Quantification du flux magnétique

Les valeurs du flux magnétique Φ traversant

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Un extrait caractérisant le flux magnétique

- C"est bien, mais ne déménagez pas de chez le prince Basile. Il est bon d"avoir un ami comme le prince, dit-elle en souriant au prince Vasily. - J"en sais quelque chose. N"est ce pas? [C'est bien, mais ne vous éloignez pas du prince Vasily. C'est bien d'avoir un tel ami. J'en sais quelque chose. N'est-ce pas ?] Et tu es encore si jeune. Vous avez besoin de conseils. Vous n'êtes pas en colère contre moi parce que j'utilise les droits des vieilles femmes. - Elle s'est tue, comme les femmes sont toujours silencieuses, attendant quelque chose après avoir parlé de leurs années. - Si vous vous mariez, alors une autre affaire. Et elle les a réunis en un seul regard. Pierre n'a pas regardé Hélène, et elle à lui. Mais elle était toujours terriblement proche de lui. Il marmonna quelque chose et rougit.
De retour chez lui, Pierre ne put dormir longtemps, pensant à ce qui lui était arrivé. Que lui est-il arrivé? Rien. Il s'est seulement rendu compte que la femme qu'il a connue dans son enfance, à propos de laquelle il a dit distraitement: «Oui, bien», quand on lui a dit qu'Helen était belle, il s'est rendu compte que cette femme pouvait lui appartenir.
"Mais elle est stupide, j'ai dit moi-même qu'elle était stupide", pensa-t-il. - Il y a quelque chose de méchant dans le sentiment qu'elle a suscité en moi, quelque chose d'interdit. On m'a dit que son frère Anatole était amoureux d'elle, et elle était amoureuse de lui, qu'il y avait toute une histoire, et qu'Anatole en avait été renvoyé. Son frère est Ippolit... Son père est le prince Vasily... Ce n'est pas bon, pensa-t-il ; et en même temps qu'il raisonnait comme ça (ces raisonnements étaient encore inachevés), il se surprenait à sourire et à se rendre compte qu'une autre série de raisonnements avait surgi à cause des premiers, qu'en même temps il pensait à son insignifiance et rêvant de la façon dont elle serait sa femme, comment elle pourrait l'aimer, comment elle pourrait être complètement différente et comment tout ce qu'il pensait et entendait à son sujet pouvait être faux. Et il la vit à nouveau non pas comme une sorte de fille du prince Vasily, mais vit tout son corps, uniquement recouvert d'une robe grise. "Mais non, pourquoi cette pensée ne m'est-elle pas venue plus tôt ?" Et encore il se dit que c'était impossible ; que quelque chose de méchant, contre nature, lui semblait-il, malhonnête serait dans ce mariage. Il se souvenait de ses mots, de ses regards passés, et des mots et regards de ceux qui les avaient vus ensemble. Il se souvenait des paroles et des regards d'Anna Pavlovna lorsqu'elle lui avait parlé de la maison, se souvenait de milliers d'indices de ce genre du prince Vasily et d'autres, et il était horrifié de ne s'être aucunement engagé dans l'exécution d'une telle chose, ce qui , évidemment, n'était pas bon et ce qu'il ne doit pas faire. Mais en même temps qu'il s'exprimait cette décision, de l'autre côté de son âme son image refit surface avec toute sa beauté féminine.

En novembre 1805, le prince Vasily dut se rendre dans quatre provinces pour un audit. Il organisa ce rendez-vous pour lui-même afin de visiter ses domaines en ruine en même temps, et emmenant avec lui (à l'emplacement de son régiment) son fils Anatole, avec lui pour faire appel au prince Nikolai Andreevich Bolkonsky afin d'épouser son fils à la fille de ce riche vieillard. Mais avant de partir et de ces nouvelles affaires, le prince Vasily dut régler les choses avec Pierre, qui, il est vrai, avait passé des journées entières chez lui, c'est-à-dire avec le prince Vasily, avec qui il vivait, il était ridicule, agité et stupide ( comme il se doit d'être amoureux) en présence d'Helen, mais ne propose toujours pas.

FLUX MAGNÉTIQUE

FLUX MAGNÉTIQUE(symbole F), une mesure de la force et de l'étendue du CHAMP MAGNÉTIQUE. Le flux à travers la zone A perpendiculaire au même champ magnétique est Ф = mNA, où m est la PERMÉABILITÉ magnétique du milieu et H est l'intensité du champ magnétique. La densité de flux magnétique est le flux par unité de surface (symbole B), qui est égal à H. Une variation du flux magnétique à travers un conducteur électrique induit une FORCE D'ÉLECTROMOTION.

Dictionnaire encyclopédique scientifique et technique.

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Flux magnétique (flux de lignes d'induction magnétique) traversant le contour est numériquement égal au produit du module du vecteur d'induction magnétique et de l'aire délimitée par le contour, et du cosinus de l'angle entre la direction du vecteur d'induction magnétique et la normale à la surface délimitée par ce contour.

La formule du travail de la force Ampère lorsqu'un conducteur droit à courant continu se déplace dans un champ magnétique uniforme.

Ainsi, le travail de la force Ampère peut être exprimé en termes d'intensité du courant dans le conducteur déplacé et de variation du flux magnétique à travers le circuit dans lequel ce conducteur est inclus :

Inductance de boucle.

Inductance - physique une valeur numériquement égale à la FEM d'auto-induction qui se produit dans le circuit lorsque l'intensité du courant change de 1 ampère en 1 seconde.
De plus, l'inductance peut être calculée par la formule :

où F est le flux magnétique à travers le circuit, I est l'intensité du courant dans le circuit.

Unités SI pour l'inductance :

L'énergie du champ magnétique.

Le champ magnétique a de l'énergie. Tout comme un condensateur chargé a une alimentation en énergie électrique, une bobine avec un courant circulant dans ses bobines a une alimentation en énergie magnétique.

Induction électromagnétique.

Induction électromagnétique - le phénomène d'apparition d'un courant électrique dans un circuit fermé avec une variation du flux magnétique le traversant.

Les expériences de Faraday. Explication de l'induction électromagnétique.

Si vous apportez aimant permanentà la bobine ou vice versa (Fig. 3.1), alors la bobine électricité. La même chose se produit avec deux bobines rapprochées : si une source de courant alternatif est connectée à l'une des bobines, un courant alternatif apparaîtra également dans l'autre, mais cet effet se manifeste mieux si les deux bobines sont connectées par un noyau.

Selon la définition de Faraday, ce qui suit est commun à ces expériences : si le flux du vecteur d'induction pénétrant dans un circuit conducteur fermé change, alors un courant électrique apparaît dans le circuit.

Ce phénomène s'appelle le phénomène induction électromagnétique , et le courant induction. Dans ce cas, le phénomène est totalement indépendant de la méthode de modification du flux du vecteur d'induction magnétique.

Formule E.m.f. induction électromagnétique.

Induction CEM dans une boucle fermée est directement proportionnelle au taux de variation du flux magnétique à travers la zone délimitée par cette boucle.

La règle de Lenz.

La règle de Lenz

Le courant d'induction résultant d'un circuit fermé contrecarre la modification du flux magnétique avec laquelle il est provoqué par son champ magnétique.

L'auto-induction, son explication.

auto-induction- le phénomène d'apparition d'induction EMF dans un circuit électrique à la suite d'une variation de l'intensité du courant.

Fermeture du circuit
Lorsqu'un circuit est fermé, le courant augmente, ce qui provoque une augmentation du flux magnétique dans la bobine, un champ électrique vortex apparaît, dirigé contre le courant, c'est-à-dire une FEM d'auto-induction se produit dans la bobine, ce qui empêche le courant de monter dans le circuit (le champ vortex ralentit les électrons).
Par conséquent, L1 s'allume plus tard que L2.

Circuit ouvert
Lorsque le circuit électrique est ouvert, le courant diminue, il y a une diminution du m.flow dans la bobine, un champ électrique vortex apparaît, dirigé comme un courant (tendant à maintenir la même intensité de courant), c'est-à-dire Une fem auto-inductive apparaît dans la bobine, qui maintient le courant dans le circuit.
En conséquence, L clignote fortement lorsqu'il est éteint.

en électrotechnique, le phénomène d'auto-induction se manifeste à la fermeture du circuit (le courant électrique augmente progressivement) et à l'ouverture du circuit (le courant électrique ne disparaît pas immédiatement).

Formule E.m.f. auto-induction.

La FEM d'auto-induction empêche l'augmentation de l'intensité du courant lorsque le circuit est allumé et la diminution de l'intensité du courant lorsque le circuit est ouvert.

Les première et deuxième dispositions de la théorie du champ électromagnétique de Maxwell.

1. Tout champ électrique déplacé génère un champ magnétique vortex. Un champ électrique alternatif a été nommé par Maxwell parce que, comme un courant ordinaire, il induit un champ magnétique. Le champ magnétique vortex est généré à la fois par des courants de conduction Ipr (charges électriques en mouvement) et des courants de déplacement (charges champ électrique E).

La première équation de Maxwell

2. Tout champ magnétique déplacé génère un champ électrique vortex (loi fondamentale de l'induction électromagnétique).

Deuxième équation de Maxwell :

Un rayonnement électromagnétique.

ondes électromagnétiques, rayonnement électromagnétique- propagation dans l'espace des perturbations (changement d'état) du champ électromagnétique.

3.1. Vague sont des vibrations qui se propagent dans l'espace au cours du temps.
ondes mécaniques ne peut se propager que dans un milieu (substance) : dans un gaz, dans un liquide, dans un solide. Les ondes sont générées par des corps oscillants qui créent une déformation du milieu dans l'espace environnant. Une condition nécessaire à l'apparition des ondes élastiques est l'apparition au moment de la perturbation du milieu de forces l'empêchant, en particulier l'élasticité. Ils ont tendance à rapprocher les particules voisines lorsqu'elles s'éloignent et à les éloigner lorsqu'elles se rapprochent. Les forces élastiques, agissant sur les particules éloignées de la source de perturbation, commencent à les déséquilibrer. Vagues longitudinales caractéristique uniquement des milieux gazeux et liquides, mais transversal- également aux solides : la raison en est que les particules qui composent ces milieux peuvent se déplacer librement, puisqu'elles ne sont pas rigidement fixées, contrairement à solides. En conséquence, les vibrations transversales sont fondamentalement impossibles.

Les ondes longitudinales apparaissent lorsque les particules du milieu oscillent en s'orientant le long du vecteur de propagation de la perturbation. Les ondes transversales se propagent dans une direction perpendiculaire au vecteur d'impact. En bref : si dans un milieu la déformation provoquée par une perturbation se manifeste sous forme de cisaillement, de tension et de compression, alors on parle d'un corps solide, pour lequel des ondes longitudinales et transversales sont possibles. Si l'apparition d'un changement est impossible, le support peut être n'importe lequel.

Chaque onde se propage à une certaine vitesse. En dessous de vitesse des vagues comprendre la vitesse de propagation de la perturbation. La vitesse de l'onde étant une valeur constante (pour un milieu donné), la distance parcourue par l'onde est égale au produit de la vitesse par le temps de sa propagation. Ainsi, pour trouver la longueur d'onde, il faut multiplier la vitesse de l'onde par la période d'oscillations de celle-ci :

Longueur d'onde - la distance entre deux points de l'espace les plus proches l'un de l'autre où se produisent des oscillations dans la même phase. La longueur d'onde correspond à la période spatiale de l'onde, c'est-à-dire la distance que "parcourt" un point à phase constante dans un intervalle de temps égal à la période d'oscillation, donc

nombre d'onde(aussi appelé fréquence spatiale) est le rapport 2 π radian à longueur d'onde : analogue spatial de la fréquence circulaire.

Définition: le nombre d'onde k est le taux de croissance de la phase de l'onde φ le long de la coordonnée spatiale.

3.2. onde plane - une onde dont le front a la forme d'un plan.

Le front d'onde plan est de taille illimitée, le vecteur vitesse de phase est perpendiculaire au front. Une onde plane est une solution particulière de l'équation d'onde et un modèle commode : une telle onde n'existe pas dans la nature, puisque le front d'une onde plane commence à et se termine à , ce qui, évidemment, ne peut pas exister.

L'équation de toute onde est la solution équation différentielle appelée vague. L'équation d'onde de la fonction s'écrit :

où

· - Opérateur de Laplace ;

· - fonction souhaitée ;

· - rayon du vecteur du point désiré ;

- vitesse des vagues ;

· - temps.

surface d'onde est le lieu des points qui sont perturbés par la coordonnée généralisée dans la même phase. Un cas particulier de surface d'onde est un front d'onde.

UNE) onde plane - c'est une onde dont les surfaces d'onde sont un ensemble de plans parallèles entre eux.

B) vague sphérique est une onde dont les surfaces d'onde sont un ensemble de sphères concentriques.

Rayon- surface linéaire, normale et ondulée. Sous la direction de propagation des ondes comprendre la direction des rayons. Si le milieu de propagation de l'onde est homogène et isotrope, les rayons sont des droites (de plus, si l'onde est plane - des droites parallèles).

Le concept de rayon en physique n'est généralement utilisé qu'en optique géométrique et en acoustique, car la manifestation d'effets non étudiés dans ces domaines fait perdre le sens du concept de rayon.

3.3. Caractéristiques énergétiques de la vague

Le milieu dans lequel se propage l'onde a énergie mécanique, composé d'énergies mouvement oscillatoire toutes ses particules. L'énergie d'une particule de masse m 0 se trouve par la formule : E 0 = m 0 Α 2 semaines 2/2. L'unité de volume du milieu contient n = p/m 0 particules (ρ est la densité du milieu). Par conséquent, une unité de volume du milieu a l'énergie w р = nЕ 0 = ρ Α 2 semaines 2 /2.

Densité d'énergie apparente(W p) est l'énergie du mouvement oscillatoire des particules du milieu contenu dans une unité de son volume :

Flux d'énergie(Ф) - une valeur égale à l'énergie transportée par l'onde à travers une surface donnée par unité de temps :

Intensité des vagues ou densité de flux d'énergie(I) - une valeur égale au flux d'énergie transporté par l'onde à travers une seule zone, perpendiculaire à la direction de propagation de l'onde :

3.4. onde électromagnétique

onde électromagnétique- le processus de propagation du champ électromagnétique dans l'espace.

Condition d'occurrence ondes électromagnétiques. Des changements dans le champ magnétique se produisent lorsque l'intensité du courant dans le conducteur change, et l'intensité du courant dans le conducteur change lorsque la vitesse des charges électriques qu'il contient change, c'est-à-dire lorsque les charges se déplacent avec une accélération. Par conséquent, des ondes électromagnétiques devraient apparaître lors du mouvement accéléré des charges électriques. À un taux de charge de zéro, il n'y a qu'un champ électrique. À un taux de charge constant, un champ électromagnétique est généré. Avec le mouvement accéléré de la charge, une onde électromagnétique est émise, qui se propage dans l'espace à une vitesse finie.

Les ondes électromagnétiques se propagent dans la matière avec une vitesse finie. Ici ε et μ sont la perméabilité diélectrique et magnétique de la substance, ε 0 et μ 0 sont les constantes électriques et magnétiques : ε 0 \u003d 8,85419 10 -12 F/m, μ 0 \u003d 1,25664 10 -6 Gn/m.

Vitesse des ondes électromagnétiques dans le vide (ε = μ = 1) :

Caractéristiques principales le rayonnement électromagnétique est considéré comme étant la fréquence, la longueur d'onde et la polarisation. La longueur d'onde dépend de la vitesse de propagation du rayonnement. La vitesse de groupe de propagation du rayonnement électromagnétique dans le vide est égale à la vitesse de la lumière, dans d'autres milieux cette vitesse est inférieure.

Le rayonnement électromagnétique est généralement divisé en gammes de fréquences (voir tableau). Il n'y a pas de transitions nettes entre les plages, elles se chevauchent parfois et les limites entre elles sont conditionnelles. La vitesse de propagation du rayonnement étant constante, la fréquence de ses oscillations est strictement liée à la longueur d'onde dans le vide.

Interférence des vagues. ondes cohérentes. Conditions de cohérence des vagues.

Longueur du trajet optique (OPL) de la lumière. Relation entre la différence de la r.d.p. vagues avec une différence de phase des oscillations causées par les vagues.

L'amplitude de l'oscillation résultante de l'interférence de deux ondes. Conditions des maxima et minima de l'amplitude lors de l'interférence de deux ondes.

franges d'interférence et modèle d'interférence sur un écran plat lorsque deux longues fentes parallèles étroites sont éclairées : a) avec une lumière rouge, b) avec une lumière blanche.

1) INTERFÉRENCE DES VAGUES- une telle imposition d'ondes, dans laquelle se produit leur amplification mutuelle, stable dans le temps, en certains points de l'espace et atténuation en d'autres, selon le rapport entre les phases de ces ondes.

Les conditions nécessaires pour observer les interférences :

1) les ondes doivent avoir des fréquences identiques (ou proches) pour que l'image résultant de la superposition des ondes ne change pas dans le temps (ou ne change pas très vite pour pouvoir être enregistrée dans le temps) ;

2) les ondes doivent être unidirectionnelles (ou avoir une direction similaire) ; deux ondes perpendiculaires n'interféreront jamais (essayez d'ajouter deux sinusoïdes perpendiculaires ensemble !). En d'autres termes, les ondes ajoutées doivent avoir les mêmes vecteurs d'onde (ou être étroitement dirigées).

Les ondes pour lesquelles ces deux conditions sont satisfaites sont appelées COHÉRENT. La première condition est parfois appelée cohérence temporelle, seconde - cohérence spatiale.

Considérons par exemple le résultat de l'addition de deux sinusoïdes unidirectionnelles identiques. Nous ne ferons varier que leur déplacement relatif. Autrement dit, on additionne deux ondes cohérentes qui ne diffèrent que par leurs phases initiales (soit leurs sources sont décalées l'une par rapport à l'autre, soit les deux).

Si les sinusoïdes sont situées de manière à ce que leurs maxima (et minima) coïncident dans l'espace, leur amplification mutuelle se produira.

Si les sinusoïdes sont décalées l'une par rapport à l'autre d'une demi-période, les maxima de l'une tomberont sur les minima de l'autre ; les sinusoïdes se détruiront, c'est-à-dire que leur affaiblissement mutuel se produira.

Mathématiquement, cela ressemble à ceci. Nous ajoutons deux vagues :

ici x1 et x2- les distances des sources d'ondes au point de l'espace où l'on observe le résultat de la superposition. Le carré de l'amplitude de l'onde résultante (proportionnelle à l'intensité de l'onde) est donné par :

Le maximum de cette expression est 4A2, minimum - 0 ; tout dépend de la différence phases initiales et de la soi-disant différence de chemin d'onde  :

En un point donné de l'espace, on observera un maximum d'interférence, à - un minimum d'interférence.

Dans notre exemple simple les sources des ondes et le point de l'espace où l'on observe l'interférence sont sur une même droite ; le long de cette droite, la figure d'interférence est la même pour tous les points. Si l'on éloigne le point d'observation de la ligne droite reliant les sources, on se retrouve dans une région de l'espace où le schéma d'interférence change d'un point à l'autre. Dans ce cas, on observera l'interférence d'ondes de fréquences égales et de vecteurs d'ondes proches.

2)1. La longueur du chemin optique est le produit de la longueur géométrique d du trajet d'une onde lumineuse dans un milieu donné et de l'indice de réfraction absolu de ce milieu n.

2. La différence de phase de deux ondes cohérentes provenant d'une source, dont l'une passe la longueur du trajet dans un milieu avec un indice de réfraction absolu, et l'autre passe la longueur du trajet dans un milieu avec un indice de réfraction absolu :

où , , λ est la longueur d'onde de la lumière dans le vide.

3) L'amplitude de l'oscillation résultante dépend d'une quantité appelée différence de course vagues.

Si la différence de marche est égale à un nombre entier d'ondes, alors les ondes arrivent au point en phase. Lorsqu'elles s'additionnent, les ondes se renforcent et donnent une oscillation de double amplitude.

Si la différence de marche est égale à un nombre impair d'alternances, alors les ondes arrivent au point A en antiphase. Dans ce cas, ils s'annulent, l'amplitude de l'oscillation résultante est nulle.

En d'autres points de l'espace, on observe une amplification ou un affaiblissement partiel de l'onde résultante.

4) L'expérience de Jung

En 1802, un scientifique anglais Thomas Jeune mis en place une expérience dans laquelle il a observé l'interférence de la lumière. La lumière d'un espace étroit S, est tombé sur l'écran avec deux fentes rapprochées S1 et S2. En passant par chacune des fentes, le faisceau lumineux s'est élargi, et sur un écran blanc, les faisceaux lumineux qui ont traversé les fentes S1 et S2, superposés. Dans la région des faisceaux lumineux qui se chevauchent, un motif d'interférence a été observé sous la forme d'une alternance de bandes claires et sombres.

La mise en œuvre d'interférences lumineuses provenant de sources lumineuses conventionnelles.

Interférence de la lumière sur un film mince. Conditions de maxima et minima d'interférence lumineuse sur un film en lumière réfléchie et transmise.

Franges d'interférence d'égale épaisseur et franges d'interférence d'égale pente.

1) Le phénomène d'interférence s'observe dans une fine couche de liquides non miscibles (kérosène ou huile à la surface de l'eau), dans des bulles de savon, de l'essence, sur des ailes de papillon, dans des teintes colorées, etc.

2) L'interférence se produit lorsqu'un faisceau de lumière initial se divise en deux faisceaux lorsqu'il traverse un film mince, tel que le film déposé sur la surface de la lentille des lentilles revêtues. Un faisceau de lumière, traversant un film d'épaisseur , sera réfléchi deux fois - à partir de ses surfaces intérieure et extérieure. Les rayons réfléchis auront un déphasage constant égal à deux fois l'épaisseur du film, c'est pourquoi les rayons deviennent cohérents et vont interférer. L'extinction complète des rayons se produira à , où est la longueur d'onde. Si nm, alors l'épaisseur du film est de 550:4 = 137,5 nm.

En utilisant des lignes de force, on peut non seulement montrer la direction du champ magnétique, mais aussi caractériser l'amplitude de son induction.

Nous avons convenu de tracer des lignes de force de telle manière qu'à travers 1 cm² de la surface, perpendiculaire au vecteur d'induction en un certain point, le nombre de lignes égal au champ d'induction en ce point passe.

A l'endroit où l'induction de champ est plus grande, les lignes de force seront plus épaisses. Et, à l'inverse, là où l'induction de champ est moindre, les lignes de force sont plus rares.

Un champ magnétique avec la même induction en tous points est appelé un champ uniforme. Graphiquement, un champ magnétique uniforme est représenté par des lignes de force, qui sont également espacées les unes des autres.

Un exemple de champ uniforme est le champ à l'intérieur d'un long solénoïde, ainsi que le champ entre des pièces polaires plates parallèles étroitement espacées d'un électroaimant.

Le produit de l'induction du champ magnétique pénétrant dans un circuit donné par la surface du circuit est appelé flux magnétique d'induction magnétique, ou simplement flux magnétique.

Le physicien anglais Faraday en donna une définition et étudia ses propriétés. Il a découvert que ce concept permet une réflexion plus approfondie sur la nature unifiée des phénomènes magnétiques et électriques.

En désignant le flux magnétique par la lettre F, l'aire du circuit S et l'angle entre la direction du vecteur d'induction B et la normale n à l'aire du circuit α, on peut écrire l'égalité suivante :

Ф = В S cos α.

Le flux magnétique est une quantité scalaire.

Puisque la densité des lignes de force d'un champ magnétique arbitraire est égale à son induction, le flux magnétique est égal au nombre total de lignes de force qui imprègnent ce circuit.

Avec un changement de champ, le flux magnétique qui imprègne le circuit change également : lorsque le champ est renforcé, il augmente, et lorsque le champ est affaibli, il diminue.

L'unité de flux magnétique en est prise comme étant le flux qui imprègne une surface de 1 m², située dans un champ magnétique uniforme, avec une induction de 1 Wb/m², et située perpendiculairement au vecteur d'induction. Une telle unité s'appelle un weber :

1 Wb \u003d 1 Wb / m² ˖ 1 m².

Le flux magnétique changeant génère un champ électrique avec des lignes de force fermées (champ électrique vortex). Un tel champ se manifeste dans le conducteur par l'action de forces étrangères. Ce phénomène s'appelle l'induction électromagnétique et la force électromotrice qui apparaît dans ce cas s'appelle l'induction EMF.

De plus, il est à noter que le flux magnétique permet de caractériser l'ensemble de l'aimant dans son ensemble (ou toutes autres sources du champ magnétique). Donc, s'il permet de caractériser son action en un point quelconque, alors le flux magnétique l'est entièrement. Autrement dit, nous pouvons dire que c'est le deuxième plus important Et, par conséquent, si l'induction magnétique agit comme une force caractéristique du champ magnétique, alors le flux magnétique est sa caractéristique énergétique.

Revenant aux expériences, nous pouvons également dire que chaque bobine bobine peut être imaginée comme une seule bobine fermée. Le même circuit par lequel passera le flux magnétique du vecteur d'induction magnétique. Dans ce cas, on notera un courant électrique inductif. Ainsi, c'est sous l'influence d'un flux magnétique qu'un champ électrique se forme dans un conducteur fermé. Et puis ce champ électrique forme un courant électrique.

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